Головна » Статті » Конференція_2014_10_16-17 » Секція 4 Технічні науки |
Сивак Игорь к.т.н., доцент кафедры организации и технологийстроительства Човнюк Юрий к.т.н., доцент кафедрыконструирования машин Кравчук Владимир к.т.н., доцент Национальный университет биоресурсови природоиспользованияУкраины
ИННОВАЦИОННЫЕ ТЕХНОЛОГИИ НА ПРЕДПРИЯТИЯХ СТРОЙИНДУСТРИИ АПК УКРАИНЫ: МОДЕЛИРОВАНИЕ ПРОЦЕССА ТЕЧЕНИЯ БЕТОННОЙ СМЕСИ ПО РАСТВОРОБЕТОНОНАСОСАМ
При транспортировании бетонных смесей по трубопроводам на большие расстояния (в условиях строительной площадки) с помощью растворобетонона-сосов, возникают существенные трудности, связанные с изменением самой вязкости смеси. В результате за счёт энергопотребления установки, транспортирующей указанную смесь, падает эффективность производственного процесса и надёжность эксплуатации самого растворобетононасоса. Для установления физических механизмов и причин роста коэффициента вязкости транспортируемых смесей, в данной работе предложена модель течения жидкости с конгломератной структурой. В рамках этой модели, строительной / бетонной смеси, изучена эффективная вязкость такой жидкости. В конгломератной модели считается, что жидкость содержит кластеры – твёрдотельные частицы, погружённые в неё. Конгломератной структурой также обладают и коллоидные растворы . Если – коэффициент диффузии жидкой фазы, то её коэффициент вязкости определяется уравнением Стокса – Эйнштейна: , ,, (1) где а – размер частицы кластера, – постоянная Больцмана, Т – абсолютная температура (в) жидкости. Однако, эффективная вязкость жидкости из-за наличия кластеров не равна . Кластеры, загораживая течение, искривляют и удлиняют траектории течения квазижидких элементов. Кроме того, поперечный градиент скорости при сдвиговом течении в жидкой фазе оказывается больше, чем в среднем по поперечному сечению, из-за того, что в обтекаемых кластерах скорость сдвиговой деформации равна нулю. Оба эти механизма влияния кластеров на течение, приводят к увеличению эффективной вязкости по сравнению с . Эффективная вязкость жидкости со взвешенными в ней шарами впервые была вычислена А. Эйнштейном. В предположении о малости относительного объёма, занимаемого шарами (обозначим эту величину q), им получено следующее выражение для эффективной вязкости в первом приближении по q: , (2) Шар искажает картину течения в сравнительно малой окрестности на расстоянии, сравнимым с радиусом шара. Формула (2) удовлетворительно описывает вязкость при q<0,2, и можно не учитывать взаимное влияние шаров и наложение искажений потока, вносимых разными шарами. Представляет интерес найти выражения для в другом предельном случае, . В этом случае кластеры / коллоидные частицы уже нельзя рассматривать как изолированные шары, они могут сближаясь, соприкасаться между собой, что существенно меняет картину течения. Коэффициент вязкости в этом случае можно найти с помощью теории диффузионно-вязкого течения, контролируемого граничной диффузией . Если структура близка к поликластерной, со средней толщиной межкластерных прослоек d, то для случая консервативного течения без образования разрывов сплошности можно найти, что: , (3) где – радиус кластера, – размер 1-ой частицы кластера, – диффузионная вязкость, , – вязкость, вызванная сопротивлением скольжения кластеров слой по слою. При, относительный объём, занятый кластерами, равен: . (4) Пренебрегая в (3) вкладом сопротивления скольжения в вязкость, (3) можно представить: . (5) Коэффициент диффузии зависит от толщины слоя, и эта зависимость становится существенной при . С учётом этого представим выражение для в виде: , (6) Формула (6) представляет собой искомое выражение для вязкости жидкости с плотной конгломератной структурой. Полученные в работе результаты могут быть в дальнейшем использованы для уточнения и совершенствования существующих инженерных методов расчёта режимов течения бетонных смесей. Литература
| |
Категорія: Секція 4 Технічні науки | Додав: Admin (16.10.2014) | |
Переглядів: 321 |
Всього коментарів: 0 | |